【文档说明】第5章 电力系统三相短路的暂态过程.pptx，共(73)页，857.354 KB，由精品优选上传

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5.1短路的一般概念第五章电力系统三相短路的暂态过程◼故障:一般指短路和断线，分为简单故障和复杂故障◼简单故障:电力系统中的单一故障◼复杂故障:同时发生两个或两个以上故障◼短路:指一切不正常的相与相之间或相与地

之间（对于中性点接地的系统）发生通路的情况。一、短路的类型短路类型符号示意图特点三相短路f(3)对称故障两相短路f(2)非对称故障单相接地短路f(1)非对称故障两相接地短路f(1,1)非对称故障◼①元件损坏：如绝缘材料的自然老化，设计、安装及维护不良所带

来的设备缺陷发展成短路。◼②气象条件恶化：如雷击造成的闪络放电或避雷器动作，架空线路由于大风或导线覆冰引起电杆倒塌等。◼③违规操作：如运行人员带负荷拉刀闸，线路或设备检修后未拆除地线就加上电压引起短路。◼④其他：如挖沟损伤电缆，鸟兽跨接在裸露的

载流部分等。二、短路的主要原因◼(1)电流剧增：设备发热增加，若短路持续时间较长，可能使设备过热甚至损坏;由于短路电流的电动力效应，导体间还将产生很大的机械应力，致使导体变形甚至损坏。◼(2)电压大幅度下降，对用户影响很大。◼(3)当短路发生地点离电源不远而持续时间又较长

时，并列运行的发电机可能失去同步，破坏系统运行的稳定性，造成大面积停电，这是短路最严重的后果。◼(4)发生不对称短路时,三相不平衡电流会在相邻的通讯线路感应出电动势,影响通讯.三、短路的危害四、计算短路电流的目的短

路电流计算结果◼是选择电气设备（断路器、互感器、瓷瓶、母线、电缆等）的依据；◼是电力系统继电保护设计和整定的基础；◼是比较和选择发电厂和电力系统电气主接线图的依据，根据它可以确定限制短路电流的措施。◼用于进行电力系统暂态稳定计算，研究短路对用户工作

的影响。5.2恒定电势源电路的三相短路•恒定电势源（又称无限大功率电源），是指端电压幅值和频率都保持恒定的电源，其内阻抗为零。一、三相短路的暂态过程•短路前电路处于稳态：−+=+=)sin()sin(tIitEemm222)

()(LLRREImm+++=RRLLtg++=−)(1)sin(+=+tEdtdiLRima相的微分方程式如下：其解就是短路的全电流，它由两部分组成：周期分量和非周期分量。假定t＝0时刻发生短路发生短路时的微分方

程22)(LREImPm+=RLtg1−=)sin(−+=tIiPmP短路电流的周期分量和非周期分量Pi短路电流的强制分量,并记为短路电流的自由分量,记为aTtptaPCeCei−==（C为由初始条件决定的积分常数）aPi—特征方程的根。0=+pLRpLRp

−=aT—非周期分量电流衰减的时间常数。RLpTa=−=1短路的全电流aTtPmaPPCetIiii/)sin(−+−+=+=CIIPmm+−=−)sin()sin()sin()sin(0−−−==PmmaPIIiCaTt

PmmPmeIItIi/)]sin()sin([)sin(−−−−+−+=)sin(−+=tIim电流不突变短路前电流积分常数的求解]0[)sin(iIm=−0)sin(PPmiI=−]0[0iiP短路电流

关系的相量图表示在时间轴上的投影代表各量的瞬时值•指短路电流最大可能的瞬时值，用表示。其主要作用是校验电气设备的电动力稳定度。(1)相量差有最大可能值；(2)相量差在t＝0时与时间轴平行。一般电力系统中，短路回路的感抗比电阻大得多，即，故可近似认为。因此，非周期电流有最大值的条件为：短路前电路

空载（Im=0),并且短路发生时，电源电势过零（α＝0）。imiPmmII−PmmII−90RL二、短路冲击电流非周期电流有最大初值的条件应为：非周期分量有最大可能值的条件非周期电流有最大值的条件为（1）短路前电路空载（Im=0)；（2）短路发生时

，电源电势过零（α＝0）。将，和＝0代入式短路全电流表达式：0=mI90aTtPmPmeItIi/cos−+−=短路电流的最大瞬时值在短路发生后约半个周期时出现。若Hz，这个时间约为0.01秒，将其代入上式，可得短路冲击电流：50=faTPmPmimeIIi/01.0−+=PmimpmT

IkIea=+=−)1(/01.0kim为冲击系数,实用计算时，短路发生在发电机电压母线时kim＝1.9；短路发生在发电厂高压母线时kim＝1.85；在其它地点短路kim＝1.8。aTimek/01.01−+=非周期分量

有最大可能值时的短路电流波形图•在短路过程中，任意时刻t的短路电流有效值，是指以时刻t为中心的一个周期内瞬时电流的均方根值，即dtiiTdtiTITtTtaptptTtTttt22/2/2/2/2)(11+−+−+==为了简化计算，通常假定：非周期电流在以时间t为中心的一个周期

内恒定不变，因而它在时间t的有效值就等于它的瞬时值，即aptaptiI=三、短路电流的有效值对于周期电流，认为它在所计算的周期内是幅值恒定的，其数值即等于由周期电流包络线所确定的t时刻的幅值。因此，t时刻的周期电流有效值应为短路电流有效值的确定2PmtPtII=根据上述假定条件，公式就

可以简化为：22aptpttIII+=短路电流的最大有效值：222)1(21]2)1[(−+=−+=imppimpimkIIkII短路电流的最大有效值常用于校验某些电气设备的断流能力或耐力强度。短路电流最大有效值出现在第一周

期，其中心为：t=0.01sPmimTPmapIkeIIa)1(/01.0−==−aTimek/01.01−+=dtiiTdtiTITtTtaptptTtTttt22/2/2/2/2)(11+−+−+==短路功率也称为短路容量，它等于短路电流有效值

同短路处的正常工作电压（一般用平均额定电压）的乘积，即tavtIVS3=用标幺值表示时tBtBBtavtIIIIVIVS===33短路容量主要用来校验开关的切断能力。四、短路功率5.3同步电机突然三相短路的物理

分析•对称稳态运行时，电枢磁势的大小不随时间而变化，在空间以同步速度旋转，它同转子没有相对运动，因此不会在转子绕组中感应电流。•突然短路时，定子电流在数值上发生急剧变化，电枢反应磁通也随着变化，并在转子绕组中感应电流，

这种电流又反过来影响定子电流的变化。这种定子和转子绕组电流的互相影响就是突然短路暂态过程的特点。一、突然短路暂态过程的特点◼超导体：电阻为零的导体。◼超导体磁链守恒原则：超导体回路能永久维持磁链不变。◼超

导体磁链守恒原则的数学描述：◼若回路为超导体，则R=0，便有◼同步电机绕组的电阻相对电抗很小，在分析时假定电阻为零，即作为超导体闭合回路来分析。0=+Ridtd＝常数即,0=dtd二、超导体闭合回路磁链守恒原则三、无阻尼绕组同步电机突然三相短路的物理分析无阻尼绕组同

步发电机正常稳态运行时磁链分解示意图1、短路前（空载）fffqqdrviii/,0,0]0[]0[====]0[0fadfddix===有：定子绕组的总磁链：定子三相绕组的磁链分别为：++=−+=+=)120co

s()120cos()cos(00000000tttcba假设t=0时发生短路，为维持磁链初值不变，在定子三相绕组中将出现电流，其所产的磁链必须满足：2、短路后000,,cbacba,,++−=−+−=+−==+=+=

+)120cos()120cos()cos(00000000000000tttccbbaacccbbbaaa➢基频电流：以抵消转子主磁场的交变磁链；➢直流分量：维持磁链初始值；➢倍频分量：apiwi2faifwii3、短路后定子绕组中的

电流分量➢自由直流：维持转子中磁链初始值；➢基频电流：抵消定子直流和倍频电路的电枢反应4、短路后转子中的电流分量短路瞬间，外接阻抗减小产生定子基频电流增量'i电枢反应增强，转子磁链减小为保持磁链守恒，转子中产生自由直流分量fai定子绕组产生自由基频电流分量i电枢反应增强，定子磁链增大定

子直流分量恒定直流api倍频分量2i转子基频分量fi产生的脉动磁链分解为正反两个方向以同步速旋转的磁链定子方面转子方面−=iiififi＋api2i]0[fi强制分量自由分量aTdT定

子和转子电流的相互关系示意图i稳态短路电流励磁电流基频电流非周期电流倍频电流直流电流基频交流5.4无阻尼绕组同步电机三相短路电流计算一、暂态电势和暂态电抗➢无阻尼绕组同步电机的磁链平衡方程+−=++−=++−=+=++−=QQqaqQDDfaddadDDadffdadfQa

qqqqDadfaddddixixixixixixixixixixixixix+=+=+=+=+=aqQQaqaqadDDadffadadxxxxxxxxxxxxxxx+−=+

−==−+−=+−=ffdfadffdadfqqqdfaddafaddddixiixixixixiixixixix)()(无阻尼绕组发电机的磁链平衡等值电路fidfaddffaddixxxxx)(2−−=dadfadfaff

adixxxxxxx)(++−=)(dfaddadiixix−+−=ffdfadfixiix+−=)(消去如果定义：ffadqxxE=adfadfadxxxxxx++=ddqdixE−=则暂态电势，不突变暂态电抗当变压器电势时，忽略电阻则有：0==qd

dqqdvv−===−=qqdddqqixvixEv−+=−−=qdqqdqddrivrivddqdixE−=qqqix−=暂态电势和暂态电抗的等值电路相量形式

−=−=qqdddqqIjxVIxjEVddqqqIxjIjxEV−−==−=qqdddqqixvixEv等值隐极机法◼用电势和作等值电路。令qdxxQEQEddqqQIxxjEE)(−+=EqxdxqdqqIxx

jEE)(−−=无论是凸极机还是隐极机，一般都有，为便于工程运算，常用等值隐极机法进行处理：◼用电势和电抗作等值电路。假想电势为：IxjEVd−=则采用暂态参数时，同步电机的相量图二、不计衰减时的短路电流算式假设在空载下发生

机端短路1、定子基频电流和转子绕组直流的计算定子基频电流和转子绕组直流共同作用，使定子各相绕组磁链为零，转子绕组磁链保持初值。0f磁链平衡等值电路=−+=−+0]0[]0[)(0)(fdadfaffddfafadixiixixi

ix假设在空载下发生机端短路短路前定子电流为零，故]0[0fffix=dqaddddfadfaxExxxixxi−==0dqdffaddxExxxi==00/因，位于转子d轴的负方向，故产生去磁性电枢反应；故同原有励磁电流同方向。0di

0faidqaddddfadfaxExxxixxi−==0dqdffaddxExxxi==00/2、定子基频电流的另一计算法由稳态参数的电势方程计算。短路时，故0==qdvvdqdqxEii/0==注意：由励磁绕组的全部

直流（强制分量和自由分量）产生，即qEfai]0[fiqaqfafadqEEiixE+=+=]0[]0[)(再由短路前后暂态电势不变原则，即，可直接用于短路后瞬间的计算。qE]0[0qqEE=短路稳定后，若励磁电压无

变化，励磁电流将恢复初值，则有]0[qqEE=dqdqdxExEi]0[==基频电流的自由分量为dqdqdddxExEiii]0[0−=−=3、定子直流、倍频分量和转子绕组基频电流的计算定子直流分量和倍频分量以及转子绕组基频电流共同作用，使定子三相绕组磁链保持初值，转子绕组磁链为

零。定子三相绕组磁链初值：+=−==)120cos()120cos(cos000000000cba====ttqqddsincos00磁链平衡等值电路===−==−tixixixtixi

xqqqdadffddadfadsin0cos00短路前空载，故00]0[0qffadfadExxix===txExxxixxidqaddddfadfcos0−−==txEtxxidqdddd

coscos00−=−=−=txEtxxiqqqqqqsinsin00===3、定子d、q轴的全电流==−−+=+−+=+=txEiitxExExExEiii

iiiiqqqqdqdqdqdqdddddddsincos)()(00]0[0]0[4、定子a、b、c坐标系的全电流)cos(sin)cos(cos)cos()]([)sin()cos(00000]0[0]0

[00+++++−+−=+++−=ttxEttxEtxExExEtitiiqqdqdqdqdqqda)2cos()11(2cos)11(2)cos()()cos(00000]0[00]0[+−++++−−+−=

txxExxEtxExEtxEiqdqqdqdqdqdqa5、励磁绕组的全电流tExxxxExxxxiiiiiqdadddqdadddfffaffcos00]0[]0[−−−+=++=00=原则2：计算绕组的时间常数，只考虑绕组的电阻

，而忽略其它绕组的电阻。1、定子直流和倍频分量以及转子电流基频分量按照定子绕组的时间常数衰减。)(2qdqdaxxrxxT+=aT三、自由电流的衰减原则1：为了维持绕组磁链不变而产生自由电流，如果该自由电流产生的磁势相对于绕组静止，那么

这个电流将按照该绕组的时间常数衰减，同时，与该自由电流相依存的电流也按时间常数衰减；：定子绕组开路时励磁绕组的时间常数。：定子绕组短路时励磁绕组的时间常数；2、转子绕组直流以及定子基频电流按照转子绕组的时间常数衰减。

dTdddfadfadfffaadfdxxTxxxxxrxrxxxT=+=+=0)(1//fffadfdrxrxxT=+=0确定的等值电路dTdT0dTdT计及自由电流衰减的电流表达

式−=−−−−+=tTtxEitTtxETtxExExEiaqqqadqddqdqdqdsin)exp(cos)exp()exp()(00]0[0]0[)2cos()exp()11(2cos)exp()11(

2)cos()exp()()cos(00000]0[00]0[+−−+−+++−−−+−=tTtxxETtxxEtTtxExEtxEiaqdqaqdqddqdqdqatTtExxxxTtExxxxiiaqdaddddqdadddffcos)exp(

)exp(00]0[−−−−−+=计及自由电流衰减的电流波形四、负载状态下的突然短路]0[]0[0dadfffixix−=dqdqqdxVExvEi−=−=0]0[0]0[0]0[cos由磁链平衡等值电路可得：daddddfadddfadff

fdadffaxxVxxxVxxiixxixixxi−==−=−+=0]0[0]0[]0[]0[0cos)(cos)()(1dqdffaddxExxxi==00/1、定子基频

电流和转子绕组直流的计算2、定子直流、倍频分量和转子绕组基频电流的计算定子三相绕组磁链初值：+−=−−=−=−=)120(cos)120(cos)(cos)(cos00]0[000]0[000]0[00]0[0

VVVcba+==+==)sin()cos(0]0[0]0[tVtVqqdd)cos()(0]0[+−−=txxVxxidadddf)cos(0]0[+−=txVidd)si

n(0]0[+=txViqq+−=+−−−−+=)sin()exp()cos()exp()exp()(0]0[0]0[]0[0]0[tTtxVitTtxVTtxExExEiaqqadddqdqdqd3、定子d、q轴的电流)2cos()exp(

)11(2)cos()exp()11(2)cos()exp()()cos(00]0[00]0[0]0[00]0[++−−+−−+++−−−+−=tTtxxVTtxxVtTtxExEtxEiaqdaqdddqdqdqa)

cos()exp()exp(cos)(0]0[0]0[]0[+−−−−−+=tTtVxxxxTtxxVxxiiadadddddadddff4、定子a、b、c坐标系的电流5、励磁绕组的电流如果短路不是直接发生在发电机端，而是在有外接电抗之后，可认为是在发电机定子绕组的漏电

抗增大了。在计算电流或时间常数时，只要用、和去分别代替、和就可。由于外接电抗已计入定子漏抗，则电压将不再是机端电压，而应取为短路点的电压。ex]0[Vedxx+exedxx+eqxx+dxdxqxex5.5有阻尼绕

组同步电机三相短路◼与无阻尼绕组电机相比相同之处：定子电流分量：基频分量，直流分量，倍频分量转子电流分量：基频分量，值流分量◼不同之处：因为存在阻尼绕组，突然短路时，为保持磁链不变，阻尼绕组中会感应直流电流。一、突然短路的物理过程二、次暂态电势和次暂态电抗磁链平衡等值电路)

(111DDffadeqDfadDDadfqxxxxxxxxE+=+++=adeqaDfadadxxxxxxx+=+++=11111、纵轴向等值电路应用戴维南定理可以导出：次暂态电势和暂态电抗的等值电路)1)(1(

1DfDfDfDfadDfDfeqxxxxxxxxx−−−=+++=式中:adDDDxxx+=adfffxxx+=其中：称为横轴次暂态电势；称为纵轴次暂态电抗。qEdx2、横轴向等值电路同样可得QQaqQaqQQQdxxxxxE

=+=11其中：称为纵轴次暂态电势；称为横轴次暂态电抗。aqQaaqQaqxxxxxx+=++=111aqQQQxxx+=dEqx当电机处于稳态或忽略变压器电势时，，定子电势方程：+

=−=qqqddqdixEixEddqqdvv==,+=−=qqddddqqixEvixEv引入次暂态电势和次暂态电抗以后，同步电机的磁链平衡方程：磁链平衡方程和定子电势

方程相量形式：−=−=qdddddqqIxjEVIxjEVqqddqqdddqIxjIxjEIxjIxjEEV−−=−−+=)(qdEEE+

=其中：称为次暂态电势。相量图：采用等值隐极机处理ddqdIxxjIxjEV)(−−−=IxjEVd−=简化的次暂态参数等值电路略去右端第三项一般地，当转子各回路磁链守恒时，宜采用暂态（次暂态）参数列

写的电势方程；当励磁绕组的电流不变时，则采用稳态参数的电势方程。各电势之间的关系：dqdqdddqqixxEixxEE)()(−+=−+=dqqqqqqdvxxxixxE−=−=)(三、有阻尼绕组电机的短路电流

分析方法：应用磁链守恒原则确定各绕组电流的各种分量确定自由电流的衰减时间常数得到各绕组总电流的计算式定子基频电流和转子绕组直流共同作用，使定子绕组的交变磁链为零，转子绕组磁链保持初值不变；定子直流分量

和倍频分量以及转子绕组基频电流共同作用，使定子各绕组磁链保持初值不变，转子各绕组的交变磁链为零。利用磁链平衡等值电路图，分别作出计算定子电流基频分量和转子直流分量的等值电路以及计算定子直流分量（包括倍频分量）和转子基

频分量的等值电路。阻尼绕组电流的强制分量为零。计算定子电流基频分量和转子直流分量的等值电路计算定子直流分量（包括倍频分量）和转子基频分量的等值电路负载下突然短路的计算dqdxEi=/0qdqxEi

−=/0]0[0]0[]0[]0[0cosddddqqixVixvE+=+=0]0[]0[0sinVxxxvxxxEqqqdqqqd−=−=当短路进入稳态后，若有，则有]0[qqEE=dqdxEi/]0[=纵轴基频分量的自由分量：d

qdqdddxExEiii]0[0−=−=横轴基频分量的自由分量：qdqqxEii−==0)0(=qi转子各绕组的自由电流=−++=−++0]0[0]0[)()(DdadDaDfafadfdadDaadfaffix

ixiixixixiix励磁绕组和d轴阻尼绕组的磁链初值：−=−=]0[]0[0]0[]0[0dadfadDdadfffixixixix−=+−=+)()(]0[]0[ddadDaDfaadddadDaadfafiixixixii

xixixddddqdqqdxViixVExVEi=−−=−=0]0[]0[0]0[0]0[0]0[coscos−=−=dadDffadDadadDfDadfaxVxxxxxixVxxxxxi0]0[20]0[2coscos

qQQqaqaqQQqqaqaQQQaxxxxxxxxxxxxi=+=+=000/q轴方向上：q轴阻尼绕组的磁链初值：0]0[]0[]0[0sinVxxxvxixqaqqqaqqaqq===qaqqqqQaqQaxxVxxxxVxi−==0]0[0

]0[sin)(sin定子三相磁链初值的d、q分量：+==+==)sin()cos(0]0[0]0[tVtVqqdd+−−=−=+−−=−=)cos()cos(0]0[220]0[22txVxxxxxixx

xxxitxVxxxxxixxxxxidadDffaddadDffadDdadDfDaddadDfDadf+==+−=−=)sin()cos(0]0[0]0[txVxitxVx

iqqqqdddd)sin(0]0[+−−=+−=tVxxxxixxxiqaqqqqaqQaqQq轴方向上：定子电流的d、q轴分量：++−=+=+−−+=+−+=+=)sin()cos()()(0]0[00]

0[]0[0]0[txVxEiiitxVxExExEiiiiiiiqqdqqqddqdqdqddddddd)2cos()11(2)cos()11(2)sin()cos()]([)sin()cos(00]0[00]0[000]0[0]0[00++−

+++++−+−+−=+++−=txxVxxVtxEtxExExEtitiiqdqdqddqdqdqqda转子各绕组电流)cos([cos)(002]0[]0[]0[

+−−+=++=txxxxVxxiiiiidadDfDadfffaff励磁绕组的电流：纵轴阻尼绕组的电流：)]cos([cos)(002]0[+−−=+=txxxxVxxiii

dadDffadDDaD横轴阻尼绕组的电流：)]sin([sin)(00]0[+−−=+=txxVxxiiiqaqqqQQaQ1、定子直流和倍频分量以及转子电流基频分量按照定子绕组的时

间常数衰减。)(2qdqdaxxrxxT+=aT三、自由电流的衰减2、定子横轴基频电流的自由分量同横轴阻尼绕组的自由直流按照横轴阻尼绕组的时间常数衰减。qTqT确定的等值电路0qqqqTxxT=QQqrxT=0：定子绕组开路时横轴

阻尼绕组的时间常数。−+=++=21)(21)(qTTTqTTTDfdDfd3、定子纵轴基频电流的自由分量同励磁绕组和纵轴阻尼绕组的自由直流按照不同的时间常数衰减。其中次暂态分量的时间常数为；暂态分量的时间常数为。d

TdT注意：时间常数和的比较精确的数值应由纵轴运算电抗的零点确定。dTdT)(pXd其中：adDDadffadaadaadDfadfDDDDDfDffDDDDDffdfxxxxxxxxxxxxxxrxTTTTTqxxTTxxTT+=+=+=

−==+−===220)(1)(41时间常数和的近似计算dTdT=00ddddddddTxxTTxxTDadfDdrxxxT//0+=突然三相短路时定子基频电流

峰值变化曲线在实际计算中，常以阻尼绕组电流为零（相当于阻尼绕组开路或不存在），而对励磁绕组仍然以磁链守恒为条件，利用电机的暂态参数计算纵轴基频自由电流的暂态分量。dqdqdddxExEiii]0[]0[−

=−=dqdqddddxExEiiii−=−−=]0[0)(次暂态分量：对励磁绕组的自由直流，也以阻尼绕组开路为条件，计算其暂态分量。0]0[cosVxxxxidadddfa−=注意：对于有阻尼绕组同步发电机

，在扰动前后不发生突变是次暂态电势和。若在阻尼绕组不存在的假设按确定的暂态电势，则在运行状态突变瞬间。次暂态分量：0]0[0]0[2coscos)(VxxxxVxxxxxxiiidaddddadDfDadfafafa−−−=−=dEqEddqqixVE+=qE

0]0[qqEE定子电流的d、q轴分量：+−+−−=+−−−−+−−+=)sin()exp()exp()cos()exp()exp()()exp()(0]0[00]0[]0[]0[]0[0]0[tTtx

VTtxEitTtxVTtxExETtxExExEiaqqqdqaqddqdqddqdqdqd)2cos()exp()11(2)cos()exp()11(2)sin()exp()cos()exp()()cos()exp()()cos(00]0[00]0[000]0[]0[

0]0[00]0[++−−++−+++−−+−−−+−−++−=tTtxxVTtxxVtTtxEtTtxExEtTtxExEtxEiaqdaqdqqdddqdqddqdqdqa定子a相电流

：励磁绕组的电流：)cos()exp()(cos)exp(cos)()exp(]cos)()(cos[020]0[0]0[0]0[20]0[]0[+−−−−−+−−−−+=tTtxxxxVxxTtxxVxxTtx

xVxxxxxxVxxiiadadDfDadddadddddaddddadDfDadff有阻尼绕组电机空载突然三相短路电流波形如果短路不是直接发生在发电机端，而是在有外接电抗之后，可认为是在发电机定子绕组的漏

电抗增大了。在计算电流或时间常数时，只要用、、、和去分别代替、、、和就可。由于外接电抗已计入定子漏抗，则电压将不再是机端电压，而应取为短路点的电压。ex]0[Vedxx+exedxx+eqxx+dxdxqxexedxx+eqxx+dxqx5.6强行励磁对短路暂态过程

的影响当发生短路或由于其他原因使机端电压显著下降时，强行励磁装置动作，使施于励磁绕组的电压增大，从而增大励磁电流以恢复极端电压。通常假定励磁电压从它的初值按指数规律上升到某一终值，其变化规律为：fvfvfmv)()]/exp

(1)[()(]0[]0[]0[tvvTtvvvtvffeffmff+=−−−+=)]/exp(1[)]/exp(1)[()(]0[efmeffmfTtvTtvvtv−−=−−−=定子电流强励增量的象函数：)1()()()()()()(pTpvpX

pGpVpXpGpIefmdffdfdf+==)()(tFrxvxtifdfmaddf=不计阻尼绕组影响，且，则有edTTedeeddTTTtTTtTtF−−−−−=)/1exp()/1exp(1)(短路过程中，端电压能否恢复到额定值？何时恢复到额定值？这同短路点的远近有关

。1、短路点很远，即很大，端电压经临界时间恢复到额定值。excrtNv2、短路点很近，即很小，端电压不能恢复到额定值。exNv3、在临界电抗下发生短路，端电压刚好在暂态过程结束时恢复到额定值。Nvcrexx=4、若，则稳态短路电流

值为；若，则可得到相对应的临界时间，当时，短路电流的基频分量将保持不变。即crexx=eNxvI/=crexxcrtcrtteNttxvIcr/)(=强行励磁对短路电流和机端电压的影响